Données HSP

Après la transformation en coordonnées héliographiques et la résolution de l'ambiguïté à 180$^{\circ }$ existant sur la composante azimutale, nous pouvons analyser les trois composantes cartésiennes du champ magnétique. La structure du champ photosphérique (Fig. III.10), obtenue le 11 Février 1998 à 19$:$47 UT, est représentée par la distribution de la composante verticale ($B_{z} > 0$ en clair, $B_{z} < 0$ en sombre), et par les flèches symbolisant le champ transverse. La longueur des flèches est associée au module du champ transverse $\sqrt{B_{x}^{2} + B_{y}^{2}}$ et la direction est donnée par $arctan(\frac{B_{y}}{B_{x}})$ (le sens des flèches étant déduit de la résolution de l'ambiguïté). Le champ de vue est de 113$''$$\times$113$''$ avec une résolution spatiale de 2.8$''$. On note la présence de la polarité négative (cf Fig. III.2 en haut à gauche) alors que la polarité positive diffuse est absente. Malgré cela le flux magnétique traversant la surface photosphérique est presque équilibré : le flux magnétique est de 3.6 10$^{22}$ Mx pour le champ positif et de 4.6 10$^{22}$ Mx pour la polarité négative, c'est-à-dire une différence de flux magnétique d'environ 25%. Les valeurs minimales, maximales et moyennes (résumées dans le tableau III.11 à gauche) mettent en évidence les différences entre les valeurs positives et négatives de la composante verticale du champ.

Figure III.11: Tableau : Valeurs caractéristiques du champ magnétique vectoriel et de la densité de courant électrique vertical calculées à partir des observations HSP. Figure : Distribution de la densité de courant vertical ($J_{z} > 0$ en clair, $J_{z} < 0$ en sombre), la ligne blanche représente la ligne d'inversion du champ magnétique vertical.

	valeur	valeur	valeur
	min.	max.	moy.
$B_{x}$ (G)	-290.0	389.7	149.3
$B_{y}$ (G)	-334.5	339.6	50.3
$B_{z}$ (G)	-1100.7	173.2	95.4
$J_{z}$	-11.3	12.2	2.1
(mA.m$^{-2}$)

Pour calculer la distribution de la densité de courant vertical (Fig. III.11 à droite), nous avons arbitrairement fixé une valeur limite de 50 G pour le champ transverse et de 50 G pour le champ vertical. Les valeurs de $J_{z}$ sont relativement faibles et les valeurs les plus élevées sont principalement localisées le long de la ligne d'inversion de la composante verticale du champ magnétique (ligne blanche apparaissant sur la Fig. III.11 à droite). La distribution de courant est donc bruitée par des fortes valeurs de $J_{z}$ apparaissant aux endroits où il existe de forts gradients de courants. Malgré cela, des courants positifs et négatifs existent dans la polarité négative dominante.